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By Fernández Álvarez-Estrada, Ramón; Sánchez Gómez, José Luis

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"Si l. a. antropología, a pesar de que el colonialismo constituye uno de sus 'a priori' históricos, hoy parece estar en vías de cerrar su ciclo kármico, entonces es preciso aceptar que es hora de radicalizar el proceso de reconstitución de los angeles disciplina llevándolo hasta su fin"", afirma Eduardo Viveiros de Castro.

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Estado final. - Por hipótesis, en ~ichas. ::;:::-;;;~ Algunos fenómenos básicos y física precuántica ninguna. ,. Evalúense las energías y las velocida des de los elect rones y de los ant ineutrinos. 4, coordi nador C. Sánchez del Río, Eudema, iy1adrid, 1991, y en Partículas Elementales, de R. F. A lvarezEstrada y M. ) 2) Supóngase que los electrones e¡ procedentes de ese tipo de desintegraciones atraviesan , posteriormente, un co njunto de átomos pesados, con nú mero atómico Z = 80, tras lo cual se detecta radiación electromagnética procedente de estos últimos, correspondiente a una energia de 0,065 MeV por fotón (véase la Figura) .

0). Sustituyendo \as expresiones de K y t/J dadas más arriba Y_ llevando a cabo la correspondiente integración gaus· srnna, se llega sin dificultad a [ ~'· r)J A(x ' t) ~ (o V ' n"lr) 1· 1 exp - 2al¡·, -- ' donde •'/, -- 1 + r. ht, ;:(x. y ,el o r E e "1 A partir de la expresión de A, se obtiene la correspon. diente densidad de probabilidad p(x, 1) = IA(x, r) 2 - _, { [x - x"(r)J'} ) exp - --,= (j1rn1 ~, donde ht )']'" , x<,(t) a, = a[ 1 + ( ---,ma· hk 1 = =~ m v0 t. Vemos que ahora la densidad de probabilidad está normalizada (su integral extendida a toda la recta real es Ja unidad) y, por tanto, tiene sentido físico.

Estúdiense las propiedades de ¡/10 • Para dicho estado, considérense tos cocientes e,. x/( x) y cP = Ap/( p ) . Estúdiese el comportamiento de di· chas cocientes en el limite clásico, siendo s fijo, en los casos siguientes: il 11 no depende de h, ii) ,1 = lif ( x)( p ) (manteniéndose ambos ( x) , ( p ) finitos y no nulos en dicho limite). 3) Respóndanse a todas tas cuestiones del apartado 2) en el caso particular en que 1¡ = 1. p)2 l1i. p)2 = ( (p - ( p ))2), siendo J. un parámetro, [x. pi = xp - px = i/1 y estando evaluados todos los valores esperados en el estado ¡/¡ = lf¡(x).

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